场效应管放大电路的静态分析

根据偏置电路形式，场效应管放大电路的直流通路分为自给偏压电路和分压式偏置电路。

一、自给偏压电路

用N沟道结型场效应管组成的自给偏压电路如图Z0217所示。

自给偏压原理：在正常工作范围内，场效应管的栅极几乎不取电流，IG= 0，所以，UG = 0，当有IS = ID流过RS时，

必然会产生一个电压Us＝IsRs＝IdRs，从而有

UGS = UG- US= - IDRS

依靠场效应管自身的电流ID 产生了栅极所需的负偏压，故称为自给偏压。

为了减小RS对放大倍数的影响，在RS 两端并联了一个旁路电容 Cs。

估算静态工作点,由图Z0217所示电路的直流通路可得：

UGS = UG- US= - IDRSGS0223

UDS = ED - ID（RS + Rd） GS0224

结型场效应管的转移特性可近似表示为：

式中IDSS为饱和漏电流，VP为夹断电压。

联立求解GS0223～GS0225各式，便可求得静态工作点Q（ID，UGS，UDS）。

二、分压式偏置电路

由于参数IDSS ，VP 等与温度有关，因此，场效应管放大电路也要设法稳定静态工作点。

实际上，自给偏压电路就具有一定的稳定Q点的能力。例如：温度升高使ID增加时，US也随之增加，从而使UGS 更负，反过来又抑制了ID的增大。但如果对温度稳定性要求更高时，单纯靠增大RS来稳定Q点，势必会导致Au下降，甚至产生严重的非线性失真。图Z0218所示的分压式偏置电路，通过R1与R2分压，给栅极一个固定的IE电压，这样就可以把RS选的比较大，而Q点又不致于过低。图中Rg的主要作用是增大输入电阻，进一步减小栅极电流。

对分压式偏置电路，在确定静悉工作点时，同样可用图解法和计算法。与自给偏压电路不同之处是UG≠0。只需将栅源回路直流负载线方程改为：